Navier-Stokes

Equações de Navier-Stokes

Utilizando a relação constitutiva

<math>

  \sigma = -p I + 2 \mu d

</math>

obtém-se

<math>

  \rho \frac{D\vec{u}}{Dt} = -\nabla p + \nabla\cdot \{\mu[\nabla \vec{u}+(\nabla \vec{u})^T]\} + \rho \vec{f}

</math>

Com viscosidade constante

<math>

  \rho \frac{D\vec{u}}{Dt} = -\nabla p + \mu \Delta \vec{u} + \rho \vec{f}

</math>

ou

<math> \begin{align}

  \vec{u}_t + (\vec{u} \cdot \nabla) \vec{u} &= -\nabla p +\displaystyle\frac{1}{Re}\nabla^2 \vec{u} \\
  \nabla \cdot u                             &= 0

\end{align} </math>

onde <math>\vec{u}</math> é a velocidade e p é a pressão.

Onde o número de Reynolds é

<math> Re=\frac{\rho U L}{\mu} = \frac{U L}{\nu}\;\!</math>

Equação de Euler

Negligenciando os termos fontes, se <math>Re</math> tende a infinito obtemos

<math> \frac{D\vec{u}}{Dt} = -\nabla p </math>

e se <math>Re</math> tende a 0 (e multiplicando por <math>Re</math>) obtemos a equação de Stokes

<math> \frac{d\vec{u}}{dt} = -\nabla p + \Delta \vec{u} </math>

Convecção Térmica

Usando aproximação de Boussinesq e a equação de estado

<math>

  \rho = \rho_0 [1-\alpha(T-T_0)]

</math>

onde <math>\alpha</math> é o coeficiente de expansão volumétrica e <math>\rho_0=\rho(T_0)</math> e <math>T_0</math> uma temperatura de referência.

obtemos a equação de Boussinesq,

<math> \begin{align}

  \rho_0 \frac{D\vec{u}}{Dt} &= -\nabla p + \mu \Delta \vec{u} + \rho_0 [1-\alpha(T-T_0)] \\
 \rho_0 c\frac{DT}{Dt}       &= \nabla\cdot(k \nabla T) + \rho_0 r + \Phi \\
  \nabla \cdot u    &= 0

\end{align} </math>

onde <math>\rho_0 r</math> é o termo fonte volumétrico (que as vezes é descartado).

Adimensionalizando

Definindo

<math> \vec{x}':=\vec{x}/L, \; \vec{u}':=\vec{u}/U, \; t'  :=tU/L, \; p'  :=(p-\rho_0 \vec{g}\cdot\vec{x})/(\rho_0U^2), \; T'  :=(T-T_0)/(T_1-T_0) </math>

Mudança de variáveis primitivas

colocar a mudança